Фізічная кінетыка: Розніца паміж версіямі

дзе <math>\sigma'_{\alpha\beta}=\mu\left[\left(\frac{\partial V_\alpha}{\partial x_\beta}+\frac{\partial V_\beta}{\partial x_\alpha}\right)-\frac{2}{3}\delta_{\alpha\beta}\,\mathrm{div}\,V\right]</math> — тэнзар вязкіх напруг, <math>\eta</math> —каэфіцыент зрухавай вязкасці, <math>P</math> — ціск. Гэтыя два суадносіны вядомыя ў [[Механіка суцэльных асяроддзяў|механіцы суцэльных асяроддзяў]] як [[Закон цеплаправоднасці Фур'е|закон цеплаправоднасці Фур'е]] і [[закон вязкасці Ньютана]]. Для газаў з ўнутранымі ступенямі свабоды <math>\sigma'_{\alpha\beta}</math> змяшчае таксама член <math>\zeta\delta_{\alpha\beta}</math>, дзе <math>\zeta</math> — каэфіцыент «другой», аб'ёмнай вязкасці, што выяўляецца толькі пры рухах, у якіх <math>\mathrm{div}\,V\ne 0</math>. Для кінетычных каэфіцыентаў <math>\lambda</math>, <math>\eta</math>, <math>\zeta</math> атрымліваюцца выразы праз эфектыўныя сячэнні сутыкненняў і, такім чынам, праз канстанты малекулярных узаемадзеянняў. У бінарнай сумесі паток рэчывы складаецца з дыфузійнага патоку, прапарцыянальнага градыенту канцэнтрацыі рэчывы ў сумесі з каэфіцыентам дыфузіі, і тэрмадыфузійнага патоку, прапарцыянальнага градыенту тэмпературы з каэфіцыентам термадыфузіі, а паток цяпла, акрамя звычайнага члена цеплаправоднасці, прапарцыянальнага градыенту тэмпературы, утрымлівае дадатковы, член, прапарцыйны градыенту канцэнтрацыі і які апісвае эфект Дюфура. Кінетыка дае выразы для гэтых кінэтычных каэфіцыентаў праз эфектыўныя перасеку сутыкненняў, кінэтычныя каэфіцыенты для крыжаваных з'яў, напрыклад тэрмадыфузіі і эфекту Дюфура, з прычыны тэарэмы Онсагера аказваюцца роўнымі. Гэтыя суадносіны з'яўляюцца следствам мікраскапічнай зварачальнасці раўнанняў руху часціц сістэмы, гэта значыць інварыянтавасці іх адносна звароту часу.

 

 

== Газы і плазма ==