174 219
правак
(перанясла з Закон цеплаправоднасці Фур'е) |
|||
'''Цеплаправо́днасць'''
Колькасць цяпла, якая пераносіцца праз [[паверхня|паверхню]] dS за [[час]] dt, вызначаецца [[закон цеплаправоднасці Фур'е|законам Фур'е]]:
<math>dQ = - \lambda \frac {dT} {dx} dS dt</math>
дзе <math>\lambda</math>
== Закон цеплаправоднасці Фур'е ==
Закон цеплаправоднасці Фур'е вызначае [[колькасць цяпла]], якое праходзіць пры цеплаправоднасці праз дадзеную [[плошча|плошчу]] паверхні за дадзены [[час]]. Закон вызначае, што гэтая колькасць цяпла [[простая прапарцыянальнасць|проста прапарцыянальная]] [[рознасць|рознасці]] [[тэмпература|тэмператур]] між часткамі цела ([[градыент]]у тэмпературы), а таксама [[каэфіцыент цеплаправоднасці|каэфіцыенту цеплаправоднасці]], які з'яўляецца ўласцівасцю [[рэчыва]].
У дыферэнцыяльнай форме закон Фур'е запісваецца наступным чынам:
<math>\vec q = - \lambda Grad T</math>
дзе q — [[паток цяпла]] — колькасць цяпла, якая праходзіць праз адзінку плошчы за адзінку часу; T — тэмпература; <math>\lambda</math> — каэфіцыент цеплаправоднасці.
Інтэгральная форма закона атрымліваецца з дыферэнцыяльнай шляхам [[інтэграванне|інтэгравання]]:
<math>\frac {\partial Q} {\partial t} = - \lambda \oint_S Grad T \vec {dS}</math>
== Каэфіцыент цеплаправоднасці ==
Каэфіцыент цеплаправоднасці роўны колькасці цеплыні, якая праходзіць у адзінку [[час]]у праз азінку [[плошча|плошчы]] ізатэрмічнай паверхні пры цемпературным градыенце роўнаму аднаму.
Абазначаецца як <math>\lambda</math>, адзінка вымэрэння
Для розных рэчываў каэфіцыент цеплаправоднасці розны і ў агульным выпадку залежыць ад структуры, [[тэмпература|тэмпературы]], [[ціск]]у, [[вільготнасць|вільготнасці]], [[шчыльнасць|шчыльнасці]]. Для многіх матэр'ялаў залежнасць каэфіцыента цеплаправоднасці ад тэмпературы мае лінейны характар:
: <math>\lambda = {\lambda_0} (1+b(T-T_{0}))</math>,
(дзе <math>\lambda_0</math>
=== Каэфіцыент цеплаправоднасці газаў ===
Каэфіцыент цеплаправоднасці [[газ]]аў знаходзіцца ў межах 0,005-0,5 Вт/(м·К). Для [[ідэальны газ|ідэальных газаў]] ён вызначаецца суадносінай:
: <math>\lambda = \overline{\lambda} \overline{\omega} c_{\vartheta} {\rho}/3</math>,
(дзе
Паколькі шчыльнасць ідэальнага газа прама прапарцыйна, а дліна свабоднага прабегу малекул абратна прапарцыйна яго ціску, то каэфіцыент цеплаправоднасці газаў значна не залежыць ад ціску.
Пры павышэнні тэмпературы каэфіцыент цеплаправоднасці газаў таксама павялічваецца, бо з павышэннем тэмпературы павялічваеца хуткасць малекул і цеплаёмкасць газаў.
Пералічаныя вышэй залежнасці не маюць месца пры малых і вялікіх цісках. У першым выпадку газ трэба разглядаць як сістэму цел, а замест працэса цеплаправоднасці ў ім трэба разглядаць цеплаабмен паміж асобнымі молекуламі. У другім
== Гл. таксама ==
|