Вікіпедыя

Спектр: Розніца паміж версіямі

Інтэрактыўны прагляд гісторыі
[недагледжаная версія][недагледжаная версія]
← Папярэдняя праўкаНаступная праўка →
Змесціва выдалена Змесціва дададзена
ВізуальнаВікіразметка
Няма тлумачэння праўкі
Тэг: першае рэдагаванне
Радок 8:
== Спектры адвольных сігналаў: частотнае і часовае прадстаўлення ==
[[Файл:FT-NMR.Spectra.png|thumb|350px|Спектр [[Ядзерны магнітны рэзананс | ядзернага магнітнага рэзанансу]] (<sup>1</sup>H),атрыманы метадам Фур'е-спектраскапіі ЯМР. Чырвоным паказаны зыходны часовай спектр (інтэнсіўнасць-час), сінім - частотны (інтэнсіўнасць-частата), атрыманы [[пераўтварэнне Фур'е | Фур'е-пераўтварэннем]].]]
У [[1822 год]] у [[Фур'е, Жан Батыст Жазеф | Фур'е]], які займаўся тэорыяй распаўсюджвання цяпла ў цвёрдым целе, апублікаваў працу «Аналітычная тэорыя цяпла», якая згуляла значную ролю ў наступнай гісторыі матэматыкі. У гэтай працы ён апісаў метад падзелу зменных ([[пераўтварэнне Фур'е]]), заснаваны на паданні функцый трыганаметрычнымі радамі ([[Шэраг Фур'е | шэрагі Фур'е]]). ФурьеФур'е такжетаксама сделалзрабіў попыткуспробу доказатьдавесці возможностьмагчымасць разложенияраскладання вў тригонометрическийтрыганаметрычныя рядшэраг любой произвольнойадвольнай функциифункцыі, иі, хотьхоць егояго попыткаспроба оказаласьапынулася неудачнаняўдала, онаяна, фактическифактычна, стала основойасновай современнойсучаснай [[ЦифроваяЛічбавая обработкаапрацоўка сігналаў сигналов|цифровой обработкилічбавай апрацоўкі сигналовсігналаў]].
 
Аптычныя спектры, напрыклад, ньютоновской, колькасна апісваюцца функцыяй залежнасці інтэнсіўнасці выпраменьвання ад яго даўжыні хвалі <math> f (\ lambda) </ math> або, што эквівалентна, ад частоты <math> f (\ omega) </ math>, то ёсць функцыя <math> f (\ omega) </ math> зададзена на частотнай вобласці (frequency domain). Частотнае разлажэнне ў гэтым выпадку выконваецца аналізатарам спектраскопа - прызмай або [[дыфракцыйнай рашоткі | дыфракцыйнай кратамі]].
Оптические спектры, например, Ньютоновский, количественно описываются функцией зависимости интенсивности излучения от его длины волны <math>f(\lambda )</math> или, что эквивалентно, от частоты <math>f(\omega )</math>, то есть функция <math>f(\omega )</math> задана на частотной области (frequency domain). Частотное разложение в этом случае выполняется анализатором спектроскопа — призмой или [[Дифракционная решетка|дифракционной решеткой]].
 
У выпадку акустыкі або аналагавых электрычных сігналаў сітуацыя іншая: вынікам вымярэння з'яўляецца функцыя залежнасці інтэнсіўнасці ад часу <math> j (\ tau) </ math>, то ёсць гэтая функцыя зададзена на часовай вобласці (time domain). Але, як вядома, гукавы сігнал з'яўляецца суперпазіцыі [[гук]] овых ваганняў розных [[Частата | частот]], гэта значыць такой сігнал можна ўявіць і ў выглядзе «класічнага» спектру, апісванага <math> f (\ omega) </ math>.
В случае акустики или аналоговых электрических сигналов ситуация другая: результатом измерения является функция зависимости интенсивности от времени <math>j(\tau )</math>, то есть эта функция задана на временной области (time domain). Но, как известно, звуковой сигнал является суперпозицией [[звук]]овых колебаний различных [[Частота|частот]], то есть такой сигнал можно представить и в виде «классического» спектра, описываемого <math>f(\omega )</math>.
 
Менавіта пераўтварэнне Фур'е адназначна вызначае адпаведнасць паміж <math> j (\ tau) </ math> і <math> f (\ omega) </ math> і ляжыць у аснове [[Фур'е-спектраскапія | Фур'е-спектраскапіі]].
Именно преобразование Фурье однозначно определяет соответствие между <math>j(\tau )</math> и <math>f(\omega )</math> и лежит в основе [[Фурье-спектроскопия|Фурье-спектроскопии]].
 
== Гл. таксама ==
Узята з "https://be.wikipedia.org/wiki/Спектр"