Удзельнік:Alexpres/Ураўненні Гамільтана
Артыкул вымагае праверкі арфаграфіі Удзельнік, які паставіў шаблон, не пакінуў тлумачэнняў. |
Артыкул або раздзел вымагае перапрацоўкі Удзельнік, які паставіў шаблон, не пакінуў тлумачэнняў. |
"'Ўраўненні Гамільтана"' у фізыцы і матэматыцы — сістэма дыферэнцыяльных раўнанняў:
дзе кропкай над "p" і "q" пазначаная вытворная па часе. Сістэма складаецца з 2"N" дыферэнцыяльных раўнанняў першага парадку ("j" = 1, 2, ..., N) для дынамічнай сістэмы, апісванай "N" (абагульненымі) каардынатамі, якія з'яўляюцца раўнаннямі руху (адной з формаў такіх раўнанняў, нароўні з раўнаннямі Лагранжа, якая з'яўляецца абагульненнем ньютоновскіх раўнанняў руху) сістэмы, дзе — так званая "функцыя Гамільтана", таксама часам названая гамильтонианом, — час[1], — (абагульненыя) каардынаты , — абагульненыя імпульсы , якія вызначаюць стан сістэмы (пункт фазавага прасторы).
Ўраўненні Гамільтана шырока выкарыстоўваюцца ў Гамільтанавай механіцы і іншых галінах тэарэтычнай фізікі і матэматыкі.
Ньютонавскі фізічны сэнс правіць
Найбольш простая інтэрпрэтацыя гэтых раўнанняў заключаецца ў наступным. прадстаўляе ў найбольш простых выпадках энергію фізічнай сістэмы, якая ёсць сума кінетычнай і патэнцыйнай энергій, традыцыйна обозначаемых T і V адпаведна:
У прыватным выпадку, калі "q = X" — дэкартавымі каардынаты кожнай матэрыяльнай кропкі сістэмы, запісаныя запар па тры , гэта значыць
то кананічныя ўраўненні Гамільтана супадаюць, улічваючы папярэдні абзац, з раўнаннямі руху Ньютана ў выглядзе:
дзе , прычым кожнае подпространство дае радыус-вектар адпаведнай матэрыяльнай кропкі:
а абагульненыя імпульсы — адпаведныя кампаненты трохмерных імпульсаў гэтай кропкі:
Фундаментальная інтэрпрытацыя правіць
Функцыя Гамільтана па сутнасці ўяўляе сабой лакальны закон дысперсіі, які выказвае квантавую частату (частату ваганняў хвалевай функцыі) праз хвалевай вектар для кожнай кропкі прасторы[2]:
У класічным набліжэнні (пры вялікіх[3] частотах і модуль хвалевага вектара і параўнальна павольнай залежнасці ад ) гэты закон досыць відавочна апісвае рух хвалевага пакета праз кананічныя ўраўненні Гамільтана, адны з якіх ( ) інтэрпрэтуюцца як формула групавы хуткасці, атрыманая з закона дысперсіі, а іншыя ( ) цалкам натуральна — як змяненне, у прыватнасці паварот, хвалевага вектара пры распаўсюджванні хвалі ў неаднароднай асяроддзі пэўнага тыпу.
Выснову раўнанняў Гамільтана правіць
Выснова з прынцыпу стацыянарнага дзеяння правіць
З прынцыпу найменшага (стацыянарнага) дзеяння ўраўненні гамільтана непасрэдна атрымліваюцца вар'іраваннем дзеянні
- ,
незалежна па і .
Вывад з лагранжавай механікі правіць
Мы можам вывесці ўраўненні Гамільтана выкарыстоўваючы інфармацыю аб змене лагранжіана пры змене часу, каардынат і імпульсаў часціц.
абагульненыя імпульсы вызначаюцца як , і ўраўненні Лагранжа абвяшчаюць:
дзе — непотенциальная абагульненая сіла. Апошні выраз пераўтвараецца да выгляду і вынік падстаўляецца ў варыяцыю лагранжиана
Можна запісаць:
і пераўтворыцца да форме:
Множнік у левай частцы проста гамильтониан, які быў вызначаны раней. Такім чынам:
дзе другое роўнасць выконваецца ў сілу вызначэння прыватнай вытворнай.
Абагульненне з дапамогай дужак Пуасона правіць
Ўраўненні могуць быць запісаныя ў больш агульным выглядзе, калі выкарыстоўваць алгебру Пуасона над утваральнымі p і q. У гэтым выпадку, больш агульная форма раўнанняў Гамільтана абвяшчае
,
дзе — гэта некаторая функцыя зменных , і , . З дужкамі Пуасона можна працаваць без звароту да дыферэнцыяльным раўнаннях, паколькі дужкі Пуасона цалкам аналагічныя дужкі Лі у алгебры Пуасона.
Гэты алгебраічны падыход дазваляе выкарыстоўваць размеркаванне верагоднасцяў для і , ён таксама дазваляе знайсці захоўваюцца велічыні (інтэгралы руху).
Ўраўненні Гамільтана з'яўляюцца аднымі з асноўных раўнанняў класічнай механікі.
Гл. таксама правіць
Заўвагі правіць
- ↑ Ад часу функцыя Гамільтана, наогул кажучы, можа залежаць відавочна, хоць у многіх фундаментальных выпадках такі залежнасці як раз няма.
- ↑ Паколькі энергія і імпульс і ёсць частата і хвалевай вектар, адрозніваючыся ад іх толькі універсальным пастаянным множнікам, які можа быць абраны і адзінкавым у падыходнай сістэме адзінак.
- ↑ Паколькі ў сувязь энергіі і частоты, імпульсу і хвалевага вектара у звычайных сістэмах адзінак ўваходзіць канстанта Планка, якая ў гэтых звычайных сістэмах адзінак вельмі малая, тое звычайным для класічнай механікі энергія і імпульсам адпавядаюць вельмі вялікія (у соизмерении з звычайнымі для класічнай механікі прасторавымі і часавымі маштабамі) частоты і хвалевыя вектары.
Літаратура правіць
- Вилази Г. Гамильтонова динамика. перевод с англ. М.: ИКИ и РХД, 2006. 432с. ISBN 5-93972-444-2
- Лич Дж. У. Классическая механика. М.: Иностр. литература, 1961.
- Д. тер Хаар. Основы гамильтоновой механики. М.: Наука, 1974.
- Полак Л. С. (ред.) Вариационные принципы механики. Сборник статей классиков науки. М.: Физматгиз, 1959